(Joliot-Curie, Irne) (1897-1956), французский физик, удостоенная Нобелевской премии по химии 1935 (совместно с Ф.Жолио-Кюри) за открытие и исследование искусственной радиоактивности. Родилась 12 сентября 1897 в Париже, дочь Пьера Кюри и Марии Склодовской-Кюри. В 1920 окончила Парижский университет. С 1918 работала в Институте радия под руководством Марии Кюри. В 1925 защитила докторскую диссертацию и в следующем году начала исследования вместе со своим мужем Ф.Жолио-Кюри. После смерти матери в 1934 заняла ее кафедру в Парижском университете. В 1936 работала помощником статс-секретаря по научным вопросам во французском правительстве. В годы немецкой оккупации принимала активное участие в борьбе за освобождение Франции. После войны выступала против использования атомной энергии в военных целях. Была членом Всемирного совета мира. В 1946-1950 вела большую работу во французском Комиссариате по атомной энергии, но в 1950 за активное участие в движении сторонников мира была выведена из состава Комиссариата.

Научные исследования И.Жолио-Кюри посвящены радиоактивности, ядерной физике и химии. В 1934 вместе с Ф.Жолио-Кюри она открыла явление искусственной радиоактивности и новый вид радиоактивных превращений - позитронную радиоактивность. В 1938, изучая радиоактивность урана при облучении его нейтронами, совместно с югославским физиком П.Саввичем установила, что одним из продуктов реакции является не трансурановый элемент, а лантан, элемент из средней части периодической системы. Эта работа сыграла большую роль в открытии деления ядер. Ирен Жолио-Кюри была почетным членом ряда академий и научных обществ. Награждена медалями К.Маттеучи (1932), А.Лавуазье (1954). Умерла Жолио-Кюри в Париже 17 марта 1956.

температура Кюри, температура фазового перехода (См. Фазовый переход) II рода, связанного со скачкообразным изменением свойств симметрии вещества (например, магнитной - в ферромагнетиках (См. Ферромагнетики), электрической - в сегнетоэлектриках (См. Сегнетоэлектрики), кристаллохимической - в упорядоченных сплавах (См. Сплавы)). Назван по имени П. Кюри, подробно изучившего этот переход у ферромагнетиков. При температуре Т ниже К. т. Θ ферромагнетики обладают самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью и определённой магнитно-кристаллической симметрией. В К. т. (T = Θ) интенсивность теплового движения атомов ферромагнетика оказывается достаточной для разрушения его самопроизвольной намагниченности ("магнитного порядка") и изменения симметрии, в результате ферромагнетик становится парамагнетиком. Аналогично у антиферромагнетиков при Т = Θ (в т. н. антиферромагнитной К. т. или Нееля точке (См. Нееля точка)) происходит разрушение характерной для них магнитной структуры (магнитных подрешёток), и антиферромагнетики становятся парамагнетиками. В сегнетоэлектриках и антисегнетоэлектриках при Т = Θ тепловое движение атомов сводит к нулю самопроизвольную упорядоченную ориентацию электрических диполей элементарных ячеек кристаллической решётки. В упорядоченных сплавах в К. т. (её называют в случае сплавов также точкой Курнакова) степень дальнего порядка в расположении атомов (ионов) компонентов сплава становится равной нулю.

Т. о., во всех случаях фазовых переходов II рода (типа К. т.) при Т = Θ в веществе происходит исчезновение того или иного вида атомного "порядка" (упорядоченной ориентации магнитных или электрических моментов, дальнего порядка в распределении атомов по узлам кристаллической решётки в сплавах и т. п.). Вблизи К. т. в веществе происходят специфические изменения многих физических свойств (например, теплоёмкости, магнитной восприимчивости и др.), достигающие максимума при Т= Θ (см. Критические явления), что обычно и используется для точного определения температуры фазового перехода. Значения К. т. для различных веществ приведены в статьях Антиферромагнетизм, Ферромагнетизм, Сегнетоэлектрики.